Мощность излучения антенны, устранение паразитного лепестка, поляризация приходящей волны

Для устранения паразитного лепестка служит поглощающая на грузка «а ,конце волновода. Обычно в нагрузке теряется 5—20% входной мощности.

Нерезонансные  антенны  более  диапазонны,   чем   резонансные Это обусловлено тем, что расстояния 'между щелями в нерезонанс

Ад

ных антеннах меньше или больше  -£-    и поэтому отраженные от отдельных щелей волны складываются не в фазе и в значитель ной  мере  компенсируют  друг  друга.   Входной   KCB  оказывается близким к единице в довольно широкой полосе частот.

Нерезонансные антенны позволяют реализовать электрическое' качание луча путем изменения наклона линейного фазового рас пределения. Последнее достигается изменением частоты питания волновода, приводящим к изменению фазовой скорости распро страдания .волны ib волноводе и, соответственно, к изменению bc личины сдвига фаз | между 'Соседними щелями (подробнее см гл. 21).

Если диапазон перестройки включает    частоту,    для    которой

W          ^ХВ

а = -„-,   то на этой частоте отражения от щелей суммируются и фазе. Это лряводит к резкому увеличению KCB на входе систе мы, нарушению условий оптимальной    работы    генератора и уменьшению отдаваемой им ib антенну мощности. Соответственно уменьшается и мощность излучения антенны. Этот эффект назы вается эффектом нормали, та,к как уменьшение излучаемой мот «ости имеет место при ориентации главного максимума ДН в на правлении, нормальном к оси волновода.  Для того, чтобы  избл виться от эффекта нормали, надо выбирать сектор качания луча гак, чтобы он не включал направление, нормальное к оси волно вода. Если все же необходимо обеспечить в нерезонансной антенне и излучение вдоль нормали, то каждая щель должна быть специ ально согласована с  волноводом   индивидуальным    настроечным элементом.

Волноводно-щелевые  антенны чаще всего образуются  из  пря молинейных щелей. Иногда для расширения полосы пропускания применяются гантельные щели. При необходимости излучения по ля круговой поляризации используются крестообразные щели  (см рис. 15.3). Как известно из теории волноводов, на расстоянии X₀ =

aab

— arctg^—    от средней линии широкой стенки волновода  (а—

^лкр ширина волновода) вектор H поляризован по кругу. Если центр кре стообразной щели расположен в точке X₀, то щель будет излучать по ле круговой поляризации. Направление вращения зависит от того, по какую сторону от средней линии расположена щель и от направ ления распространения волны в волноводе. Линии с крестообраз ными щелями могут быть использованы в режиме приема в каче

стве анализатора поляризации приходящей волны. Волны с левым и правым направлением вращения вектора поля возбуждают в волноводе волны, распространяющиеся в противоположных направле

НИЯХ.

В ряде случаев щели удобно прорезать вдоль линш тного тока   В этих случаях для возбуждения щелей используются реактивные штыри, искажающие структуру поля о коаксиальной линии  или в волноводе и порождающие растекающие от штырей радиальные поверхностные токи, пересекающие щель  (рис. 15.9)   Сами щели могут при этом иметь длину, отличную от ре

Рис. 15.9

зонансной, я настраиваться с помощью этих штырей, что дает возможность производить согласование щелей и регулировать их мощность излучения.

ДН волноводно-щелевых антенн. Для расчета ДН многощелевых антенн в плоскости, содержащей ось волновода, используется правило перемножения Бонч-Бруевича.

/(в)=/₀(в)/сист(в).

Здесь

f₀(е) —ДН одиночной щели, /_СИСт(⁹) —множитель системы.

ДН одиночной щели можно принять такой же, как и при расположении ее в бесконечном экране. Это вполне оправдано, если учесть, что влияние направленности одиночной щели на результирующую ДН невелико. В основном результирующая ДН определяется множителем !решетки, который при равномерном амплитудном распределении определяется формулой (8.1Oa) для линейной решетки

/                                 \