ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА
Исследование ПЭМИН объекта ЭВТ
1. Цель работы
Приобрести практические знания и навыки в проведении инструментальной проверки средств ЭВТ. Научиться пользоваться специализированной измерительной техникой и тестовыми программами.
Поле электромагнитного излучения описывается электрической E(В/м)и магнитной H(А/м) составляющими, которые в зоне свободного распространения (дальняя зона) связанны волновым сопротивлением свободного пространства Z0= E/H= 377 Ом.
Зависимость напряженности электромагнитного поля от расстояния описывается аппроксимирующей кривой типа 1/τn.
Напряженности электрических E1 и E2 и магнитных H1 и H2 составляющих электромагнитного поля на расстояниях R1 и R2 от излучателя соответственно связаны соотношением
(2.1)
где степень n,описывающая закон убывания поля, для общего случая можно определить через измерения напряженности полей в двух точках по формулам
(2.2)
Зная параметр n можно рассчитать составляющие напряженности поля ПЭМИ для i-й частоты на границе заданной контролируемой зоны с заданным радиусом Rк.з. по формулам
(2.3)
Если расчеты производятся относительно заданных (нормированных) значений Eк.з.i и Hк.з.i радиус требуемой контролируемой зоны рассчитывается по формулам
(2.4)
Кривыми на рис. 1 иллюстрируются некоторые частные случаи распространения поля, которые нашли практическое применение при расчетах зон безопасности объектов ЭВТ.
 |
Кривая 1 иллюстрирует случай для коротковолнового проводника (вибратора), в котором ток ВЧ мал (сопротивление источника велико). Волновое сопротивление вблизи такого излучателя велико, и в структуре поля преобладает электрическая составляющая, которая по мере удаления от излучателя уменьшается быстрее (1/R3), чем магнитная составляющая (1/R2) (волновое сопротивление уменьшается, асимптотически приближаясь к Z0 в дальней зоне). Кривая 2 иллюстрирует случай для рамки с током, в которой ток ВЧ велик (сопротивление источника мало). Волновое сопротивление вблизи такого излучателя мало, и в структуре поля преобладает магнитная составляющая, которая по мере удаления от излучателя уменьшается быстрее (1/R3), чем электрическая составляющая (1/R2) (волновое сопротивление увеличивается, асимптотически приближаясь к Z0 в дальней зоне).
Для реальных высокочастотных электрических цепей магнитная составляющая в ПЭМИ может доминировать в диапазоне длин волн не выше дециметрового. Это обусловлено значительным увеличением сопротивления электрических проводников (соответственно уменьшением величины тока) с ростом частоты линейных сигналов. Поэтому, для описания высокочастотного поля ПЭМИ создаваемого цепями СВТ применяют сходные пространственные характеристики поля вибраторов.
Для ближней зоны излучения, размеры которой для любой i-й частоты заключаются в пределах рассчитываемых по формуле
(2.5)
где λi – длина волны излучения на i-й частоте, принимается nЕ = 3 и nH = 2.
Для промежуточной зоны излучения, размеры которой заключаются в пределах рассчитываемых по формуле
(2.6)
принимается nЕ =2 и nH = 1.
Для дальней зоны излучения, размеры которой заключаются в пределах рассчитываемых по формуле
(2.7)
принимается. nЕ = nH = 1.
Распространение наведенных информативных сигналов по различным цепям и токопроводящим конструкциям характеризуется коэффициентом погонного затухания цепи (конструкции) на каждой i-й частоте Ki. Определение погонного затухания производят через измерения напряжения наведенного информативного сигнала в двух точках цепи (конструкции)U1н.i и U2н.i. Расчет коэффициента погонного затухания производится и по формуле
(2.8)
где – l – расстояние между точками измерения.
Соответственно напряжение наведенного сигнала на i-й частоте на границе контролируемой зоны можно рассчитать по формуле
(2.9)
где Lк.з. – длина пробега измеряемой линии от 1-й точки до границ контролируемой зоны.
3. Порядок выполнения работы
Уважаемый посетитель!
Чтобы распечатать файл, скачайте его (в формате Word).
Ссылка на скачивание - внизу страницы.