ЭМП системы из двух элементарных электрических вибраторов, страница 2

где -точка наблюдения, - точка наблюдения,  - функция Грина свободного пространства, - расстояние между точками p, q.

-коэффициент распространения волны в данной среде, где -

абсолютная комплексная диэлектрическая проницаемость среды .

Подставляя (1) в (2) и применяя основное свойство -функции, получим:

Учитываем, что распределение тока вдоль элементарного электрического вибратора равномерно и  ,то запишем:

       (3)

Определим вектор напряженности магнитного поля:

Тогда составляющие вектора :

Учитывая, что , тогда при интегрировании (3) применим теорему о среднем и получим:

Составляющие вектора напряженности электрического поля:

Составляющие вектора :

Производя дифференцирование, получим:

Для нахождения зависимостей напряженностей полей от времени вычислим:

Построим силовые линии в моменты времени t, такое, что , где-целое число.

Для вектора напряженности магнитного поля:

Для вектора напряженности электрического поля:

В плоскости xOy:

В плоскости zOy

В плоскости zOx: