Физика \ Физика

Способы описания и кинематические характеристики движения материальной точки. Фундаментальные взаимодействия. Динамика вращательного движения. Работа и мощность тока. Закон Джоуля-Ленца, страница 3

Сила тока I – заряд, переносимый в ед. времени ч/з поперечное сечение проводника.

Плотность тока – распределение силы тока по поверхности, которую пересекают заряды

Поверхность перпенд. – ; В общем случае

В общем случае I, j – фии времени I(t) j(t). При I=const и постоянном направлении

Закон Ома:  I=U/R

Закон Ома для неоднородного участка цепи (с ист. тока):

Источник характ. ЭДС  Сопро.

Закон Ома для замкнутой цепи: ист(со внутр. Сопр.)+нагр:

Закон Кирхгофа: Сумма зарядов втекающих в точку равна сумме зарядов вытекающих из нее

Закон Кирхгофа:Алгебраическая сумма произведений силы тока на сопротивления учасков равна сумма ЭДС действующей в контуре

29.  Работа и мощность тока. Закон Джоуля-Ленца.

 Работа сторонних сил равняется сумме работ тока на всех участках цепи

A=UIt=(j1-j2)It

Экспериментально обнаружено, что выделяется тепло

Q=I2Rt

Aэл.сил=UIt=(IR)It= I2Rt=Q – след, работа идет на нагревание участка с током.

30.  Классическая теория проводимости металлов. Закон Ома в дифф. форме.

З-н Ома в дифф форме:

S=at2/2; t - среднее время между столкновениями с узлами крист. Решетки

Vср=S/t=at/2=(qE/m)*(t/2)

t=l/Vтепл; Vср=(qE/m)*(l/2Vтепл)

j=qnVср=(q2n/(2mVтепл)*l) *e =dE ; d= q2n/(2mVтепл)*l

31.  Взаимодействие движущихся зарядов. Магнитная сила.

32.  Магнитное поле движущегося заряда. Закон Био-Савара-Лапласа и его применение для рассчета магнитных полей.

Магнитное поле проводника (з-н БСЛ): проводник дост-но тонкий, движется точечный заряд в направлении dl

Применение:

1.  Магнитное поле б/к протяженного проводника с током:

33.  Интегральные теоремы для магнитного поля. Теорема о циркуляции индукции и её применение для рассчета магнитных полей.

1. 

2. 

3. 

4.  Теорема Гаусса для магнитного поля:

Токи, которые составляю правовинтовую систему с направлением по контуру – положительны. И наоборот.

Пример:

Рассчет цилиндра. Дано: j, S, R; B(r) =?         I=jS

1.  Внутри цилиндра:

2.  Снаружи:

34.  Действие магнитного поля на заряды и на проводники с током. Сила Ампера.

На движущийся заряд действует сила Лоренца (магнитная)

     AЛ=0

Сила Ампера: действует на проводник с током, помещенный в магнитное поле.

Сила вз/д двух проводников с током:

35.  Контур с током в магнитном поле. Магнитный момент.

Работа по перемещению проводника с током в магнитном поле.

A=?

36.  Механизмы намагничивания вещества. Намагниченность.

Механизмы намагничивания:

1.  Ориентационный, в вещ-све, если атомы имеют собств. Магн. момент: орбитальный, спиновый. В случае с феромагн. ориентационный мех-зм связан с собств. магн. моментами. Под возд внешн поля ориент собств, поле усил.

2.  Индекционный: магн. моменты наводятся у отдельных атомах и молекулах – магнитное поле влияет на на орбит. дв-е электронов –прецессия. Результат – ослабление поля.

Типы веществ: парамагнетики: вещества с собственными магн моментами. [ориент, усил B]

Диамагнетики: [единст – индукц]; Ферромагнетики – основной ориентац, ориент спиновые магн моменты

Намагниченность: качественная характеристика степени намагниченности

37.  Токи намагничивания. Теорема о циркуляции вектора намагниченности.

Вокруг B обр. кольцевые токи I, сост из суммарных молекулярных токов, система из молекул. токов – ток намагничивания.

Теорема о циркуляции:  Циркуляция намагниченности есть сумма токов намагничивания

Скачать файл