На местах выбывших
электронов в валентной зоне образуются «дырки», которые ведут себя как частицы
(носители) с положительным зарядом. По мере увеличения их энергии, они как бы
«погружаются» в зону (движутся вниз). В идеальном кристалле пп «собственная»
концентрация электронов и дырок одинакова (). За
счёт этих носителей обеспечивается «собственная» проводимость пп. С увеличением
температуры «собственная» концентрация носителей очень резко (экспоненциально)
возрастает.
Диэлектрики отличаются от пп с точки зрения зонной теории только тем, что у них ещё шире запрещённая зона и уровень Ферми смещён вниз.
5.2.2. Роль примесей.
Полупроводники «» и «
» типов.
Примеси разделяют на два
типа, донорные и акцепторные. Донорные примеси (Мышьяк, Сурьма, Фосфор с
валентностью 5; Кремний и Германий имеют валентность 4) дают новые занятые
энергетические уровни в запрещённой зоне вблизи её верхней границы. Рис. 5.7.
Электроны с этих уровней легко переходят в зону проводимости, увеличивая
концентрацию «свободных» электронов . Концентрация дырок
при этом не увеличивается. Даже наоборот,
уменьшается, поскольку
. С ростом концентрации
одних носителей, концентрация других должна убывать. К этому интересному
равенству приводит детальный анализ ситуации, основанный на статистике Ферми –
Дирака. При значительной разнице в концентрации носителей (
), получаем пп
- типа
(negative) с электронной проводимостью. Электроны
называют тогда основными носителями, а дырки – неосновными.
Акцепторные примеси
(Алюминий, Бор, Галлий с валентностью 3) дают новые свободные уровни внизу
запрещённой зоны. На эти уровни легко переходят электроны из валентной зоны,
образуя новые дырки. Полупроводник с избытком дырок называют пп - типа (positive) c дырочной проводимостью. Теперь дырки стали основными
носителями.
На практике, в пп
приборах используются, в основном, пп с примесной проводимостью или
типа.
Разница в концентрациях может составлять много порядков (сильно легированные
пп). Типичные значения концентрации основных носителей 1016 – 1018
см -3 . Однако всегда надо помнить, что в пп есть носители двух
типов, основные и неосновные.
Если в некотором объёме пп каким-нибудь образом локально повысить концентрацию носителей (инжекция), то основные и неосновные носители проявляют себя различным образом. Область повышенной концентрации основных носителей исчезает очень быстро (порядка 10 –12 сек.; в металлах – 10 –18). Область повышенной концентрации неосновных носителей исчезает гораздо медленнее. Процесс идёт в два этапа. Сначала быстро (~10 –12 сек.) происходит нейтрализация этого избыточного заряда за счёт притока основных носителей, а затем уже медленно (10 –6 – 10 -7 сек.) идёт процесс рекомбинации пар носителей, типичный диффузионный процесс. Именно он определяет общее время жизни избыточных неосновных носителей.
5.2.3. Эффект поля.
Если поместить пп в
электрическое поле (в конденсатор), то в толще пп электрическое поле исчезнет,
но в тонком поверхностном слое на торцах произойдёт процесс аналогичный тому,
что происходит в металлах. Надо только учесть два обстоятельства. 1. В пп
имеются подвижные носители двух типов. 2. Характерная длина экранирования поля (Дебаевская длина) на много порядков
больше, чем в металлах (
~ 1 мкм для Ge и ~ 20 мкм для Si). На торцах идеального
пп (без примесей) образуется два тонких слоя (толщиной порядка
), в которых равновесная собственная
концентрация носителей будет нарушена за счёт смещения зарядов. Слева на рис.
5.8а возникнет слой с повышенной концентрацией электронов, а справа – дырок. В
этих слоях напряжённость электрического поля будет убывать по мере удаления от
поверхности пп.
Если теперь мы поместим в
электрическое поле, например, пп с дырочной проводимостью, рис. 5.8б, то в
слабом электрическом поле слева, образуется слой с пониженной концентрацией
основных носителей, обеднённый слой, а справа – обогащённый. С увеличением
напряжённости электрического поля, концентрация дырок в левом тонком слое будет
убывать, а концентрация электронов (неосновных носителей) возрастать. Поэтому
возможна ситуация, когда в этом очень тонком слое характер проводимости
изменится на противоположный и возникнет индуцированный инверсионный слой типа. Это обстоятельство широко
используется в полевых транзисторах.
Уважаемый посетитель!
Чтобы распечатать файл, скачайте его (в формате Word).
Ссылка на скачивание - внизу страницы.