– уровень облучения края зеркала ().
Диаграмма направленности рупора в плоскости E в пределах главного лепестка описывается выражением ([2], стр. 23, (44))
. (3.8)
Таким образом, получим трансцендентное уравнение
(3.9)
Введя обозначение
и перенося все известные величины в правую часть, получим уравнение
. (3.10)
Для определенности примем дБ и выразим m в безразмерной величине.
Решим уравнение графически относительно x, используя функцию трассировки в MathCAD (рис. 3.2).
Рисунок 3.2
Из графика (рис. 3.2) видно, что корнем уравнения является x0=1,38 (отрицательный корень отбросим из физического смысла). Отсюда определим искомый размер :
,
м
Диаграмма направленности рупора в плоскости H дается выражением
(3.11)
(3.12)
Обозначим и решим уравнение (3.12) относительно y графически, используя функцию трассировки в MathCAD (рис. 3.3).
Рисунок 3.3
Из графика видно, что корнем уравнения является y0=1,93 (отрицательный корень отбросим из физического смысла). Отсюда определим искомый размер :
,
м
Исходя из условия допустимых фазовых ошибок в апертуре рупора не более 45°, рассчитаем минимальную длину рупора L ([2], стр. 26, (51))
(3.13)
м
Зная размеры апертуры рупора, можно записать выражение для диаграммы направленности F0(y) облучателя антенны.
(3.14)
График диаграммы направленности облучателя приведен на рисунке 3.4.
Таблица 3.1
Угол, отсчитываемый от нормали к облучателю y, град |
Диаграмма направленности F0(y), безразмерная |
Угол, отсчитываемый от нормали к облучателю y, град |
Диаграмма направленности F0(y), безразмерная |
-180 |
1.658e-3 |
10 |
0.979 |
-170 |
0.015 |
20 |
0.919 |
-160 |
0.040 |
30 |
0.831 |
-150 |
0.073 |
40 |
0.726 |
-140 |
0.108 |
50 |
0.619 |
-130 |
0.144 |
60 |
0.518 |
-120 |
0.179 |
70 |
0.431 |
-110 |
0.215 |
80 |
0.358 |
-100 |
0.254 |
90 |
0.301 |
-90 |
0.301 |
100 |
0.254 |
-80 |
0.358 |
110 |
0.215 |
-70 |
0.431 |
120 |
0.179 |
-60 |
0.518 |
130 |
0.144 |
-50 |
0.619 |
140 |
0.108 |
-40 |
0.726 |
150 |
0.073 |
-30 |
0.831 |
160 |
0.040 |
-20 |
0.919 |
170 |
0.015 |
-10 |
0.979 |
180 |
1.658e-3 |
0 |
1.000 |
Рисунок 3.4
После отражения от зеркала сферическая волна, исходящая от облучателя, трансформируется в плоскую волну в апертуре зеркала диаметром 2R. Распределение электрического поля этой волны в апертуре (Es) обладает симметрией относительно центра апертуры, то есть поле зависит только от координаты r. Апертурное распределение поля связано с диаграммой направленности облучателя соотношением ([2], стр. 11, (21))
, (3.15)
где
r0=120p – волновое сопротивление свободного пространства,
Связь между координатами y и rдается выражением ([2],стр. 11, (22))
. (3.16)
В [2] приведено выражение для диаграммы направленности апертурного поля по мощности (стр. 9, (16)). Чтобы получить диаграмму направленности по полю, вычислим квадратный корень из правой и левой частей. Тогда диаграмма направленности по полю выражается через Es(r) следующим образом
, (3.17)
где
J0(×) – функция Бесселя нулевого порядка.
Нормируем полученную функцию и запишем.
(3.18)
Диаграмму направленности апертурного поля в логарифмическом масштабе определим по формуле
. (3.19)
Результаты расчета на ЭВМ по формулам (3.18) и (3.19) приведены в таблице 3.2.
Таблица 3.2
Угол, отсчитываемый от нормали к облучателю по направлению от зеркала q, град |
Диаграмма направленности апертурного поля F(q), безразмерная |
Диаграмма направленности апертурного поля в логарифмическом масштабе FdB(q), дБ |
-180 |
9.880e-4 |
-60.105 |
-175 |
5.575e-5 |
-85.075 |
-170 |
7.025e-4 |
-63.067 |
-165 |
1.190e-3 |
-58.490 |
-160 |
3.949e-4 |
-68.071 |
-155 |
1.165e-3 |
-58.675 |
-150 |
1.422e-3 |
-56.944 |
-145 |
6.227e-4 |
-64.115 |
-140 |
1.910e-3 |
-54.381 |
-135 |
6.341e-4 |
-63.957 |
-130 |
2.036e-3 |
-53.823 |
-125 |
1.806e-3 |
-54.865 |
-120 |
6.888e-4 |
-63.239 |
-115 |
2.647e-3 |
-51.547 |
-110 |
2.918e-3 |
-50.698 |
-105 |
2.081e-3 |
-53.634 |
-100 |
1.055e-3 |
-59.535 |
-95 |
4.129e-4 |
-67.683 |
-90 |
4.336e-4 |
-67.258 |
-85 |
1.312e-3 |
-57.642 |
-80 |
3.117e-3 |
-50.125 |
-75 |
5.285e-3 |
-45.539 |
-70 |
5.872e-3 |
-44.625 |
-65 |
2.086e-3 |
-53.613 |
-60 |
5.532e-3 |
-45.143 |
-55 |
8.224e-3 |
-41.698 |
-50 |
2.517e-3 |
-51.982 |
-45 |
0.012 |
-38.407 |
-40 |
4.035e-3 |
-47.883 |
-35 |
0.016 |
-36.011 |
-30 |
0.016 |
-35.899 |
-25 |
0.011 |
-39.340 |
-20 |
0.041 |
-27.713 |
-15 |
0.039 |
-28.171 |
-10 |
4.502e-3 |
-46.933 |
-5 |
0.565 |
-4.962 |
0 |
1.000 |
0.000 |
5 |
0.565 |
-4.962 |
10 |
4.502e-3 |
-46.933 |
15 |
0.039 |
-28.171 |
20 |
0.041 |
-27.713 |
25 |
0.011 |
-39.340 |
30 |
0.016 |
-35.899 |
35 |
0.016 |
-36.011 |
40 |
4.035e-3 |
-47.883 |
45 |
0.012 |
-38.407 |
50 |
2.517e-3 |
-51.982 |
55 |
8.224e-3 |
-41.698 |
60 |
5.532e-3 |
-45.143 |
65 |
2.086e-3 |
-53.613 |
70 |
5.872e-3 |
-44.625 |
75 |
5.285e-3 |
-45.539 |
80 |
3.117e-3 |
-50.125 |
85 |
1.312e-3 |
-57.642 |
90 |
4.336e-4 |
-67.258 |
95 |
4.129e-4 |
-67.683 |
100 |
1.055e-3 |
-59.535 |
105 |
2.081e-3 |
-53.634 |
110 |
2.918e-3 |
-50.698 |
115 |
2.647e-3 |
-51.547 |
120 |
6.888e-4 |
-63.239 |
125 |
1.806e-3 |
-54.865 |
130 |
2.036e-3 |
-53.823 |
135 |
6.341e-4 |
-63.957 |
140 |
1.910e-3 |
-54.381 |
145 |
6.227e-4 |
-64.115 |
150 |
1.422e-3 |
-56.944 |
155 |
1.165e-3 |
-58.675 |
160 |
3.949e-4 |
-68.071 |
165 |
1.190e-3 |
-58.490 |
170 |
7.025e-4 |
-63.067 |
175 |
5.575e-5 |
-85.075 |
180 |
9.880e-4 |
-60.105 |
Уважаемый посетитель!
Чтобы распечатать файл, скачайте его (в формате Word).
Ссылка на скачивание - внизу страницы.