Схемы замещения электрических цепей и их параметры. Законы Кирхгофа их применение для расчёта установившегося режима линейных резистивных электрических цепей. Законы Ома и Кирхгофа в комплексной форме

Страницы работы

2 страницы (Word-файл)

Содержание работы

Тоэ

1)Схемы замещения электрических цепей и их параметры.Для упрощения расчёта и анализа электрических цепей их заменяют схемами замещения, составленными из отдельных элементов, математическое описание которых отражает реальные процессы в электрической цепи. Резистивный элемент- преобразует э/м энергию в тепло согласно закону Джоуля-Ленца: Тепловая энергия-(1), мощность тепловой энергии-(2). На электрических схемах линейный резистивный элемент обозначается прямоугольником имеет постоянное сопротивление в Омах и линейную ВАх. Напряжение и ток резистивного элемента связаны между собой законом Ома U=φ12=RiR. Для постоянного тока iR=IR. Для гармонического тока iR(t)=Imsin(wt+β). В резистивном элементе синусоидальный ток и напряжение совпадают по фазе. Индуктивный элемент-запасает э/м энергию в магнитном поле(3). PL=ULi. Имеет постоянную индуктивность и линейную Вебер-амперную характеристику (Ψ(i)=Li-потокосцепление). Для линейного индуктивного элемента энергия запасаемая в магнитном поле WM=Li2/2. Напряжение и ток индуктивного элемента связаны между собой законом электромагнитной индукции UL=dΨ/dt=d(Li)/dt=Ldi/dt. При постоянном токе индуктивный элемент является закороткой UL=0. При синусоидальном токе UL=wLIMcos(wt+β)=UMsin(wt+β+π/2). Гармоническое напряжение на инд элементе опережает свой ток по фазе на 90º.Ёмкостной элемент-запасает энергию в электрическом поле

энергия электрического поля (4). Имеет постоянную ёмкость и линейную Кулон-Вольтную характкристику. Для линейного ёмкостного элемента запасаемая энергия в электрическом поле Wэ=СU2C/2. Напряжение и ток связаны между собой соотношением: i=dq/dt=d(cUC)/dt=CdUc/dt. При постоянном напряжении ёмкостный элемент является разрывом i=0. При синусоидальном напряжении i(t)=CUMwcos(wt+α)=IMsin(wt+α+π/2). Гармонический ток опережает своё напряжение по фазе на 900. Идеальный источник ЭДС-у которого напряжение на его зажимах u=e при любом генерируемом токе I, т.е. внутреннее сопротивление идеального источника равно нулю. Генерируемая мощность Ре=ie. Вах идеального источника ЭДС имеет горизонтальный вид не зависит от тока i. Идеальный источник тока-генерируемый ток i равен задающему току J при любом напряжении u на его зажимах, т.е. внутреннее сопротивление источника равно бесконечности. Генерируемая мощность источника тока РJ=uJ. Идеальный ключ-используется для составления схем замещения реальных коммутирующих устройств. Ключи замыкаются/размыкаются мнгновенно быстро, в замкнутом состоянии R=0 а в разомкнутом R=бесконечности.

2)Основные законы электрических цепей.Напряжение и ток резистивного элемента связаны между собой законом Ома.U1-212=IR*R. Если участок цепи содержит ЭДСкоторая направлена согласно с током то закон Ома выглядит: U1-2=IR*R-E если направлены встречно то U1-2=IR*R+E.Законы Кирхгофа справедливы для установившегося и переходного режима линейных и не линейных цепей при любых законах изменения во времени напряжения и токов. 1ЗК- для любого узла электрической цепи алгебраическая сумма токов равна нулю:∑±ik=0. Физически 1ЗК я вляется законом непрерывности электрического тока. 2ЗК- для любого контура электрической цепи алгебраическая сумма напряжений на пассивных элементах равна алгебраической сумме ЭДС и напряжений источников тока, действующих в этом контуре, со знаком «+» берутся те, положительное направление которых совпадает с направлением отхода контура ∑±UП=∑±ек+∑±Uq(J).

3)Законы Кирхгофа их применение для расчёта установившегося режима линейных резистивных электрических цепей. Законы Кирхгофа справедливы для установившегося и переходного режима линейных и не линейных цепей при любых законах изменения во времени напряжения и токов. 1ЗК- для любого узла электрической цепи алгебраическая сумма токов равна нулю:∑±ik=0. Физически 1ЗК я вляется законом непрерывности электрического тока. Для схемы с nу узлами по 1ЗК можно составить n1= nу-1 независимые уравнения которые в матричной форме имеют вид:[А]*[ik]=0. Где А-узловая матрица (таблица коэффициентов перед токами), токи соответствуют узлам, столбцы токам), ik-матрица столбец токов в схеме. Для графосхемы с nу=4 составляем n1= nу-1=4-1=3 уравнений по 1ЗК. Узел d принимаем за базисный. Для узла  а:I1-I2-I6=0,b:-I1-I3+I4=0, c: I2+I3-I5=0.   

2ЗК- для любого контура электрической цепи алгебраическая сумма напряжений на пассивных элементах равна алгебраической сумме ЭДС и напряжений источников тока, действующих в этом контуре, со знаком «+» берутся те, положительное направление которых совпадает с направлением отхода контура ∑±UП=∑±ек+∑±Uq(J). Для схемы с nу узлами и nв ветвями по 2ЗК можно составить n2=nв-n1 уравнений, которые в матричной форме имеют вид [B]*[Uk]=0. В-контурная матрица (таблица коэфициентовперед напряжениями ветвей схемы строки –контуры, столбцы-ветвям). Uk=матрица столбец напряжений ветвей схемы. Для графосхемы с nу=4, nв=6 составляем n2=nв-n1=6-3=3 уравнения которые представлены в матричной форме.

Похожие материалы

Информация о работе