Квантовые парамагнитные усилители (КПУ). Парамагнетики. Прецессия магнитного момента

Страницы работы

43 страницы (Word-файл)

Фрагмент текста работы

парамагнитный ион, находящийся в кристаллической решетке, дополнительно действует внутрикристаллическое поле (электрическое – эффект Штарка), которое изменяет систему уровней.

ЭффектШтарка

Энергия парамагнитного иона рубина в кристаллической решетке ε = gµbSzHcosθ + D[Sz2 – 1/3S(S+1)]

где  D – коэффициент, зависящий как от величины кристаллического поля, так и от его симметрии, Θ - угол между направлением поля и кристаллографической осью

Уровнирубина при Θ = 0

Θ = 0

Уровнирубина при Θ = 54,70

Электронный парамагнитный резонанс

Явление ЭПР наблюдается при наложении на парамагнитное вещество двух взаимно перпендикулярных магнитных полей: слабого переменного H1 и сильного постоянного H0. При этом наблюдается поглощение СВЧ на частоте:

ω0=γH0

ПоглощениеСВЧ энергии

Схемынакачки:

Трехуровневая схема.

ε1     1 νн = (ε3 – ε1)/h νсиг = (ε2 – ε1)/h

νсиг = υ21

Четырехуровневаясхема

Коэффициентинверсии

Усиление определяется коэффицентом инверсии:

I = (N - N )/ (N - N21        2    1        1e      2e)

При термодинамическом равновесии - I = -1, 21 В состоянии с инверсией - I >021

Для случая ν νH=3 c для трехуровневой системы:

I =0,5 21 в тоже время для 4-х уровневой:

I =2     (I=21 ννH/ c-1)

Kу I                                                

УстройствоКПУ

ПараметрыКПУ

КПУ СВЧ реализованы в большом диапазоне частот 300 МГц (λ=1м) до 9600 МГц (λ=3,1м). С их помощью получено значительное увеличение чувствительности радиолокаторов, систем глобальной и космической связи.

Основное характерное достоинство КПУ – низкий уровень собственных шумов. В КПУ Тш=5-10° К.

Для сравнения в ЛБВ Тш=1000° К

Областиприменения

z наземная радиолокация; z лабораторные измерения; z космическая связь; z радиолокация планет; z радиоастрономия.

Квантовыеприборы оптического диапазона

Особенностилазеров

В оптическом диапазоне:

λ≈1мкм, hν>>kT тогда по закону Больцмана

          N2 ~ ehνkT21 <<1                                   ЕЕ32

N1

При тепловом равновесии:                      Е1

N1e =N N;     2e =N3e = 0

Пусть мы перевели на третий уровень N 3 частиц, тогда возникает инверсия населенностей между N 3 и N2

Схемынакачки

все схемы возбуждения ОКГ можно разделить на две группы:

z  схемы, в которых нижний уровень рабочего перехода является основным уровнем в энергетическом спектре системы;

z  схемы, у которых нижний уровень рабочего перехода не является основным уровнем.

Другиеособенности

z  В оптическом диапазоне вырастает роль спонтанных переходов, которые необходимо обязательно учитывать

z  Тепловые переходы, как правило, для рабочих уровней лазера можно не учитывать.

z  Инверсия населенности создается, чаще всего, широким спектром газоразрядных ламп

z  В оптическом диапазоне не могут использоваться колебательные системы, которые использовались для СВЧ диапазона

Открытыерезонаторы

Добротность любого резонатора пропорциональна размерам (l) и обратно пропорциональна (λ)1/2, а l∼λ, то очевидно, что с уменьшением длины волны добротность уменьшается

Следовательно, оптический резонатор должен иметь размеры l>> λ, и тогда в нем будут существовать множество типов колебаний.

Резонаторыоткрытого типа

Резонаторыоткрытого типа

Условие стационарности поля:

ω πtпр = 2 q q, =1,2,...

2L

Время прохождения полем резонатора: tпр . Отсюда: c

q       2L

=

ω c c

ω π= q, где q-целое число L

ω c

νq =        =      q

2π 2L

c

∆ν ν νq = q+1 q = − расстояние между собственными 2L

частотами

Для закрытого резонатора того же объема в полосе 300МГц дополнительно может существовать до ста миллионов резонансных частот.

Так как на самом деле поле в резонаторе не является поперечным, но оно близко к поперечному и может быть охарактеризовано, как ТЕМ.

Каждому  соответствует бесконечное число индексов m и n, которые определяют распределение поля в поперечной плоскости.

Модыколебаний

Потерив резонаторах

При отражении плоской волны от зеркала конечных размеров происходит дифракция от края зеркала. Отраженная волна перестает быть плоской и распространяется в пределах дифракционного угла. ). При каждом отражении волны от зеркала имеются дифракционные потери, т.к. часть энергии уходит из системы зеркал.

Потерив резонаторах

ϕ

Потери возрастают при малых N

Добротностьрезонаторов

L

Q =

λ(1− r)

r − коэффицент отражения зеркал

Численная оценка при L =1 м, r = 0.95, λ= 630 нм

Q

С учетом дифракционных потерь

L

Q =

⎛ λL λ⎜1− r + 2

⎝           D

С учетом перекоса зеркал: ω 2LD

Q = n c β2

Спектризлучения лазера

Колебательная система лазера содержит активную среду, поэтому спектр излучения должен определяться как спектральными свойствами среды, так и частотными свойствами резонатора. Рассмотрим образование спектра излучения в случаях неоднородного и однородного уширения спектральной линии  среды.

Доплеровскоеуширение

Шириналинии генерации

                                           8πhν0          2

δνтеор =  ∆νр, Pизл − мощность излучения

Pизл

Обычно δν≈104 ÷105

Когерентность

Когерентность это связь с между фазами световых полей

1 T

Γ (r r,  , ) = lim          E r t( , + )E (r t dt, )           − функция взаимT         T T

ной когерентности

T-время наблюдения, ,r r1 2 − радиус векторы точек,

E r t1 1( , +τ) и E2 2*(r t, ) − комплексное и комплексно сопряженное значение напряженности в этих точках.

                                       Γ12 1 2(r r, , )τ

γ τ12( ) =           − степень когерентности

I r I r( ) ( )1  2

γ τ12( ) =1− когерентность полная

Временнаякогерентность

z Временной когерентностью называют корреляцию между значениями поля в одной точке пространства в моменты времени, отличающиеся на τ. Тогда r1=r2 и  Г11(τ) называется функцией автокорреляции, а  γ11(τ) - степенью временной когерентности

Степеньмонохроматичности

δνг

µ≡

ν0

Чем выше когерентность и монохроматичность, тем уже спектр занимаемый

Похожие материалы

Информация о работе