; (6.2.8)
;
, (6.2.9)
где
. (6.2.10)
Анализируя значение множителя ослабления,
можно заметить, что он имеет минимумы и максимумы, определяемые разностью хода
прямой и отраженной волн ,
которая, в свою очередь, зависит от значений
(рис.
6.4).
![]() |
Ниже показано, что фазовый сдвиг при отражении
от поверхности Земли , с учетом
которого согласно формуле (6.2.6) максимумы множителя ослабления будут
наблюдаться при
, (6.2.11)
где m=1, 2, 3, … - номер максимума. Интерференционные минимумы будут наблюдаться при
, (6.2.12)
где n=1, 2, 3, … – номера интерференционного минимума.
Значение модуля множителя ослабления для
интерференционных максимумов и минимумов определяется из выражения (6.2.6) при
соответствующих разностях хода волн - .
Подставив в выражения (6.2.11) и (6.2.12) значение
из формулы (6.2.7),
определим расстояния, соответствующие максимумам и минимумам множителя
ослабления:
; (6.2.13)
. (6.2.14)
Как показано на рис. 4, для определенной
трассы на некотором расстоянии существует зона интерференционных минимумов и максимумов,
а для более дальних расстояний множитель ослабления монотонно (асимтотически)
стремится к минимуму (). Из выражений
(6.2.13) и (6.2.14) можно получить максимальное расстояние ограничивающее
интерференционную зону (при m=n=1):
; (6.2.15)
. (6.2.16)
Эти выражения (6.2.15) и (6.2.16) определяют предельное расстояние, разделяющее вышерассмотренные зоны. Кроме того, можно найти число интерференционных экстремумов, зависящее от высоты антенн и длины волны. Из этих выражений следует, что чем выше высота антенн, тем больше экстремумов (рис. 6.5), этому же способствует уменьшение длины волны.
![]() |
Рис. 6.5. Влияние высоты антенны на множитель ослабления
Таким образом, земная поверхность оказывает существенное влияние на напряженность поля в точке приема. Ее влияние можно условно разделить на две характерные зоны: интерференционных экстремумов и зону монотонного снижения уровня волны. При нахождении в зоне интерференционных экстремумов необходимо учитывать положение антенны для получения оптимальных характеристик образованного канала связи или телерадиовещания, за ее пределами уровень сигнала определяется только мощностью передающей станции и техническими характеристиками антенн.
6.3. Коэффициент отражения Земли и влияние на него
структуры неоднородностей
В рассмотренной модели для определения
коэффициента отражения от земной поверхности с достаточной точностью можно
воспользоваться френелевскими выражениями. Корректность применения таких
выражений основана на приближенном использовании плоских волн в точке
отражения, в силу достаточно больших расстояний до нее от передающей станции по
сравнению с длиной волны (см. рис. 3). С учетом достаточно малых значений
углов падения и отражения ,
значения коэффициентов отражения определяется из следующих приближенных
выражений:
; (6.3.1)
, (6.3.2)
где - диэлектрическая
проницаемость Земли (с учетом ее проводимости
является
комплексной величиной). В случае, когда
и
, что при малых углах
всегда выполняется, так
как для земной поверхности
. В
этом случае, для достаточно коротких волн, когда
,
, а
; (6.3.3)
. (6.3.4)
Здесь же следует заметить, что пользоваться вышерассмотренными выражениями коэффициентов отражения можно в случае, если Земля в зоне отражения имеет гладкую поверхность. Однако в реальных условиях не всегда это условие выполняется.
Отражательная способность Земли оценивается
критерием Рэлея, который определяется высотой неоднородностей
в точке отражения:
, (6.3.5)
который получается из оценки нарушения синфазности фронта отраженной
волны, обусловленной рассеиванием электромагнитной энергии неровностями (рис.
6.6). Если , то рассеяние
настолько велико, что отражением в зеркальном направлении можно пренебречь и
интерференционная структура поля практически исчезает.
Рис. 6.6. К пояснению влияния неоднородностей Земли в точке отражения
Для оценки отражательной способности реальной земной поверхности необходимо проверять выполнение критерия Рэлея в минимальной зоне вокруг точки отражения, которая получается в результате сечения эллипсоида минимальной области с фокусами в точке приема и вточке зеркального отображения источника относительно плоскости, касательной к Земле в геометрической точке отражения (рис. 6.7). Эта зона имеет форму эллипса, центр которого сдвинут от середины трассы на величину сmin, большая ось равна 2amin, а малая ось – 2bmin, которые определяются из следующих выражений:
; (6.3.6)
. (6.3.7)
; (6.3.18)
; (6.4.4)
(6.4.5)
Полученные выражения используются для инженерных расчетов на реальных трассах, с учетом рефракции волны в тропосфере, на которых нет существенных препятствий, значительно изменяющих кривизну поверхности Земли.
Уважаемый посетитель!
Чтобы распечатать файл, скачайте его (в формате Word).
Ссылка на скачивание - внизу страницы.