Параметры и характеристики полупроводниковых лазеров. Спектральные свойства полупроводникового лазера

Страницы работы

8 страниц (Word-файл)

Фрагмент текста работы

3.6.2. Параметры и характеристики полупроводниковых лазеров

Спектральные свойства полупроводникового лазера. Для продольной  моды резонатора,  длина пробега световой волны в резонаторе туда и обратно равна целому числу длин волн. Если  N  порядок моды, то для этой моды имеем:

  Nl=2Ln                                                   (3.66)

Для следующей соседней моды порядка  N+1 c длиной волны lN+1 аналогично можно записать   (N+1) lN+1 = 2nL. Интервал между соседними модами определяется выражением 

                                               (3.67)

Так при l = 0,9 мкм, n=3,6 и L= 300мкм интервал между модами составляет Dl = 0,4 нм. Обычно ширина спектральной линии  много больше интервала между частотами соседних мод резонатора. В этом случае в пределах ширины спектральной линии среды размещается несколько продольных мод. Это можно видеть на регулярной линейной структуре спектра излучения, показанного на рис.3.56. Число мод выходящих в генерацию можно изменять размерами резонатора, при большой длине резонатора число мод в пределах спектральной ширины линии  возрастает, так как  уменьшается интервал  частот соседних мод. Отсюда следует, что в формировании спектра излучения важными  являются резонансные свойства полупроводника и форма его спектральной линии, в принципе можно считать совпадающей с линией показателя усиления.

 


Из спектрограмм сигнала рис.3.57, полученных при различных значениях протекающего тока, следует, что при величине тока, меньшей порогового значения ширина спектра велика. При величине тока, незначительно превышающей In, на выходе наблюдается 1 спектральная линия Df=0,5 м.

Если величина тока>>In, на выходе наблюдается много спектральных линий, соответствующих типам колебаний. Расстояние между соседними модами »1, что соответствует: 

                         ,                                             (3.68)

где    l- 8400  ,   L- 1 мм,  n-3,6.

Имеется ряд причин, по которым энергия фотона когерентного излучения полупроводникового лазера отличается от  Еq . Более того, энергия непостоянна даже у лазерных диодов, изготовленных из одного материала,  и зависит от легирования, способа изготовления и добротности резонатора. Для характеристики спектральных свойств лазера  важно выяснить, какая происходит эволюция спектра при увеличении тока накачки. Для того чтобы установить спектральный интервал, можно воспользоваться спектрально- пороговой характеристикой. Такая характеристика представляет собой взаимосвязь между энергией фотона (или длиной волны) и пороговой плотностью тока. Поскольку пороговый ток определяется добротностью резонатора, эта характеристика дает в неявном виде  спектральную зависимость максимального усиления.

При превышении порогового значения плотности тока накачки спектр изучения обогащается новыми типами колебаний, причем обычно генерация становится многомодовой как показано на рис. 3.56 если и не самом пороге генерации, то при весьма значительном

Похожие материалы

Информация о работе