Термоядерная энергетика. Управляемый термоядерный синтез. Гелий и безнейтронная энергетика

Страницы работы

Фрагмент текста работы

       17  ТЕРМОЯДЕРНАЯ ЭНЕРГЕТИКА

       17.1  Управляемый термоядерный синтез (УТС)

            Термоядерные реакции между легкими ядрами, как правило, представляют собой процессы образования сильно связанных ядер из более рыхлых и поэтому сопровождаются выделением энергии, равной увеличению энергии связи продуктов реакции. Большая часть − это реакции синтеза из легких нуклидов в более тяжелые:

2H + 2H ª3He + n,  Q=3,3 MeV,                                                                (17.1)

2H + 2H ª3H + p,     Q=4,0 MeV,                                                               (17.2)

  3H + 2H ª4He + n,   Q=17,6 MeV,                                                             (17.3)

3He + 2H ª4He + p, Q=18,3 MeV,                                                            (17.4)

3He + 3He ª 4He + 2p+ +12,8 MeV.                                                         (17.5)

Однако, имеются исключения: благодаря большой энергии связи ядра 4Не возможны экзоэнергетические реакции деления легких ядер. Одна из них, «чистая» реакция

11В+рª 34Не + 8,7 MeV,                                                                         (17.6)

возможно представляет и практический интерес.

            Для осуществления реакции синтеза необходимо, чтобы оба нуклида находились в области их взаимного адронного притяжения (~10-13 см), чему препятствует взаимное электростатическое отталкивание. Высота кулоновского барьера в этой области даже для комбинации ядер с наименьшим атомным номером Z=1 составляет ~200 кэВ, что соответствует температуре примерно 2.109 К. Следовательно, вид сечения взаимодействия (рис. 17.1) определяется в основном вероятностью туннельного прохождения сквозь барьер.

Рис. 17.1 Зависимость эффективных сечений реакций (17.1), (17.3) и (17.4) от энергии дейтрона.

       Таким образом, для получения самоподдерживающейся реакции необходимо нагреть смесь до очень высоких температур. Например, для получения частиц с энергией 10 кэВ требуется температура около 108 К (1 кэВ соответствует температуре 11,6.106 К). при температуре 10 кэВ атомы газа полностью ионизированы и образуют плазму.

       Физические параметры плазмы

       Скорость реакций синтеза Rab между частицами а и b определяется их концентрациями  na и  nb, относительной скоростью (энергией) v и сечением

                                                  Rab=na×nb×                                                                 (17.6)

здесь  - вероятность реакции,  причем эта величина зависит только от температуры плазмы.

Энергия, высвобождаемая в единице объема за время t, составит

                                                                                   W=Rab×Qab×

или, принимая na=nb и sab×vabºwab(T) , получим

W=n2×wab(T)×Qab×t.                                                              (17.7)

Например, при na=nb = 1015 частиц/см3  и температуре Т= 100 кэВ в реакции (17.4)будет выделяться энергия порядка 103 Вт/(см3.с).

       В энергетическом термоядерном реакторе должно выделяться энергии больше, чем затрачиваемой на нагрев и удержание плазмы. Т.е. должны быть удовлетворены три условия:

− плазма должна быть нагрета до требуемых температур;

− плотность плазмы должна быть достаточно высокой;

− температура и плотность должны поддерживаться в течение длительного интервала времени.

       Затраты на нагревание na+nb≈2n частиц до Т (кэВ) равны 3nkT.  Таким образом, для работы термоядерного реактора  необходимо, чтобы

                         n2wab(T)Qabt > 3nkT.                                                            (17.8)

Принимая во внимание потери, можно перейти к критерию Лоусона - сочетанию параметра удержания n×tи температуры плазмы Т , при выполнении которого энерговыделение термоядерного реактора превышает потребляемую энергию.

Время удержания t определяется запасом энергии в плазме Q и потерей энергии W (на нагревание стенок, тормозное излучение электродов, испускание нейтронов и др.):

t =Q/W.

Чем меньше потери, тем больше время удержания.

n×t  - параметр  удержания - чем больше концентрация плазмы, тем за меньшее время прореагирует определенное количество ядер.

Так, для дейтерий-тритиевой плазмы −  nt = (2-3)×1014 см-3.с, при T=10 кэВ; дейтериевой плазмы −  nt = 1016см-3.с при T=10 кэВ.

            17.2  Способы реализации УТС

Стремление получить высокотемпературную плазму натолкнулось сразу на несколько очень сложных проблем. Во-первых, надлежало ее нагреть до многих миллионов градусов. Во-вторых, чтобы сохранить высокую температуру плазмы, нужно изолировать ее от стенок реактора, создать своего рода плазменное облако. И в-третьих, удержать достаточно длительное время. Горячая плазма ведет себя подобно сильно сжатому газу, т. е. при помещении ее в замкнутый объем реактора она неизбежно придет в контакт с его стенками, передаст им тепло и остынет (либо расплавит и испарит их, как это происходит в водородной бомбе).

17.2.1 Установки с магнитным удержанием

Традиционный способ удержания плазмы − магнитные ловушки различной конфигурации. В наиболее простой частицы движутся по спирали вдоль силовых линий (рис.17.2) однородного магнитного поля.

Рис.17.2  Траектория движения плазмы в однородном магнитном поле.

Главная трудность магнитного удержания заключается в необходимости

Похожие материалы

Информация о работе