Изучение минералов, пород, руд Объекта Кизирский, на участке р. Долгий ключ, страница 7

 Прим. 2: увеличение на всех микрофотографиях 243^×.

Аншлифы:

Образец №1, Шурф№91, образец№1. Аллотриоморфные агрегаты халькопирита(1).

Образец№1. Шурф №91, образец 1.Аллотриоморфные агрегаты пирротина(1).

Образец №3, шурф №69. Гипидиоморфные кристаллы пирита(1).

    

Образец №4, шурф №68.Аллотриоморфные  агрегаты мельниковита(1).

Образец №5, шурф№77. Лимонитовая(1) «рубашка»  пирита(2).

Образец №6, шурф №80. Каемки лимонита(1) вокруг пирита(2).

Образец №7, шурф№ 90. Скелетные кристаллы лейкоксена(1).

Шлифы:

Образец №1, шурф №77. Замещение пагиоклаза(1) карбонатом(2).

Образец№2. Шурф №69. Замещение плагиоклаза(1) карбонатом(2).

Образец №3, Шурф №91, образец 1. Замещение кварца(1) волластонитом(2), и волластонита карбонатом(3).

Объект – микрометр.

3.Рентгеновский фазовый анализ

               Краткие теоретические сведения. Во многих случаях рентгеновский фазовый анализ оказывается единственным методом установления минерального состава сырья, кон­троля за его качеством, выявления новых минералов. Развитие техники рентгеновских исследований, переход фазового анализа в основном на дифрактометрию порошков и автоматизация многих операций делают этот метод еще более универсальным и экспрессным.

              Одной из наиболее распространенных задач рентгеноструктурного анализа является определение фазового состава вещества по ряду межплоскостных расстояний. Решение этой задачи возможно потому, что каждая фаза имеет свою кристаллическую решетку и характеризует­ся определенным набором межплоскостных расстояний.

             В дифракционных методах используют рентгеновские лучи, ко­торые имеют длину волны, соизмеримую с межатомными расстояния­ми в веществе (1 Ǻ), и, следовательно, могут дифрагировать на сово­купности атомов, как на дифракционной решетке. Рентгеновское излу­чение - электромагнитное излучение широкого диапазона длин волн 10²... 10 ^-5 Ǻ (один Ǻ равен 10 ^-8 см), которое можно получить при бом­бардировке вещества быстро летящими электронами. В спектре элек­тромагнитных волн оно расположено между ультрафиолетовым лучами и гам­ма-излучением.

              Электроны разгоняют в рентгеновской трубке между двумя элек­тродами, к которым приложена разность потенциалов V в десятки тысяч вольт. К концу пробега каждый электрон приобретает энергию eV. Уда­ряясь о положительный электрод (анод), электрон как заряженное тело, движущееся с ускорением, испускает квант энергии hv. Если вся энер­гия электрона идет на образование кванта, то hv = eV и квант имеет мак­симальную для данной разности потенциалов частоту hv₀ = eV и мини­мальную длину волны λ = hc/eV. Здесь h = 6,625∙ 10²⁷ эрг∙с - постоянная Планка; с = 2,9988∙10^-8м∙с^-1 - скорость распространения электромагнит­ных волн; е = 1,60210 ^-20 абсолютных электромагнитных единиц- заряд электрона; V - разгоняющее напряжение в абсолютных электромагнит­ных единицах. Подставив эти величины в выражение для длины волны, получим λ₀= 12,35/V кВ, т.е. минимальное значение длины волны тор­мозного рентгеновского излучения зависит лишь от ускоряющего на­пряжения.

         Гораздо чаще электрон теряет энергию в последовательных столкновениях с несколькими атомами анода, излучая в результате каж­дого столкновения квант с длиной волны больше минимальной. Множе­ство тормозящихся электронов теряет различную часть своей энергии от 0 до eV и испускает кванты, дающие в совокупности непрерывное по длине волны рентгеновское излучение, которое называется тормозным, сплошным или белым.

          Источником рентгеновского излучения могут быть и электроны вещества анода. При некоторой высокой разности потенциалов - пороге возбуждения - электроны в трубке приобретают энергию, достаточную для возбуждения атомов анода (выбивание электронов с их внутренних орбит). На вакансии переходят электроны удаленных от ядра более вы­соких энергетических уровней, испуская избыток энергии в виде кванта рентгеновского излучения, которое называется характеристическим, или дискретным.