Основы физики рентгеновского излучения

Страницы работы

Содержание работы

Раздел I. ОСНОВЫ ФИЗИКИ РЕНТГЕНОВСКОГО ИЗЛУЧЕНИЯ

Глава I. Рентгеновские спектры

При бомбардировке поверхности мишени потоком ускоренных электронов одновременно возникает рентгеновское излучение двух видов - тормозное и характеристическое.

1.1. Тормозное рентгеновское излучение

Бомбардирующие мишень электроны испытывают внутри нее торможение в кулоновском поле атомных ядер. При торможении электрон движется с отрицательным ускорением. Из электродинамики известно, что заряженные частицы, движущиеся с ускорением, излучают поперечные электромагнитные волны. Поэтому электроны, испытывающие торможение в мишени, теряют часть своей энергии в виде электромагнитных волн, которые и представляют собой тормозное рентгеновское излучение.

Тормозное излучение разлагается в непрерывный спектр. Для описания его особенностей введем в рассмотрение несколько физических величин.

Интенсивностью излучения (I ) будем называть энергию (W), проходящую в единицу времени (t) через единичную поверхность (S), расположенную нормально к направлению распространения излучения:

Отношение интенсивности лучей dI, заключенных в узком интервале длин волн от λ до λ+dλ к этому интервалу, называется плотностью (спектральной плотностью) интенсивности:

Зависимость Iλ=f(λ) характеризует распределение энергии в спектре излучения.

Вид непрерывного спектра тормозного рентгеновского излучения показан на рис.1.1. Спектр состоит из множества колебаний с длинами волн от некоторой минимальной λмин до λ=∞. С увеличением ускоряющего электроны напряжения значение λмин, как видно из рисунка, уменьшается. Существование коротковолновой границы, являющейся важнейшей особенностью непрерывного спектра, объясняется следующим образом.

Электрон, прошедший разность потенциалов U , имеет кинетическую энергию eU. Если в акте торможения вся энергия электрона полностью преобразуется в энергию одного фотона, то, очевидно, фотон будет иметь максимально возможную энергию =eU или hc/λмин=eU, откуда λмин= hc/eU.

После подстановки в это соотношение значений постоянной Планка (h=6,62∙10-34 Дж∙с), скорости света (с=3∙108м/с) и заряда электрона (е=1,6∙10-19Кл), получим:

                                   (1.1)

где U выражено в вольтах.

Практически все электроны, бомбардирующие мишень в каждом отдельном акте торможения, теряют на излучение фотона лишь часть Wкин своей кинетической энергии. Поскольку величина Wкин может иметь различные значения, в актах торможения возникают фотоны разной энергии hν=WкинeU.

Поэтому в спектре тормозного излучения наблюдаются колебания с различными длинами волн λλмин.

При изменении тока i (также как и порядкового номера материала мишени Z) происходит пропорциональное изменение плотности интенсивности Iλ. Минимальная длина волны λмин в спектре при этом сохраняется неизменной (рис. 1.2).

Интенсивность спектра равна

После интегрирования получим

I~i·Z·U2                                    (1.2)

Похожие материалы

Информация о работе